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超寬帶極紫外相干光源--高次諧波
在首篇《名家專欄》中，我們深入探討了阿秒超快光學的奇妙世界，揭示了其在追蹤電子動態(tài)、探索凝聚態(tài)物質深層物理以及電子信號處理等領域的無限潛力。而今，我們踏入第二期，將焦點對準超寬帶極紫外相干光源的核心技術——高次諧波（High-Order Harmonic Generation, HHG）現象，這一技術不僅極大地豐富了超快光學的工具箱，更為科學研究開辟了新的視野。
自1987年*次發(fā)現高次諧波（HHG）以來，極紫外高次諧波由于其高相干性、短脈沖及光子能量高等優(yōu)點，在物理、化學、生物以及各類譜學和成像研究中得到廣泛應用。高次諧波產生是一種高階非線性光學過程，具有從真空紫外到X射線的寬帶頻譜。圖1所示是一張典型的氣體高次諧波譜圖。
圖1、氣體高次諧波譜的簡單示意圖，包含了氣體高次諧波譜的光譜形狀基本特征。在低級次處高次諧波強度快速下降，對應于傳統(tǒng)的微擾非線性光學區(qū)域；隨后是一個強度變化相對比較平緩的平臺區(qū)，在Ip+3.17Up附近高次諧波強度再次急劇下降，對應于高次諧波截止區(qū)。
幾乎所有的氣體高次諧波實驗所得到的諧波譜都表現出同一個特征：隨著諧波級次的增加，開始一些低次諧波效率單調下降，緊接著出現一個所謂的“平臺"；在平臺區(qū)內，諧波的強度隨諧波級次的增加下降得非常緩慢；在平臺區(qū)末端的某一級次諧波附近，諧波強度迅速下降，出現截止。這意味著一個非常重要的優(yōu)勢，即它產生了從真空紫外到X射線的寬帶頻譜。目前，實驗上獲得的最短高次諧波輻射波長已經達到＜1 nm [Science, 2012, 336: 1287.]。通過中紅外激光脈沖與多價態(tài)離子相互作用甚至可以產生光子能量達到~5.2 keV的高光子能量的諧波輻射[Optica Vol. 9, No. 9，1003，September2022]。
而且，氣體高次諧波有很多*特的性質，比如具有很好的方向性，*好的時間和空間相干性，使得人們*全有可能利用T3(Table-Top-Terawatt)激光產生的氣體高次諧波來獲得可調諧的相干XUV和軟X射線源，具有廣泛的用途，比如在水窗波段，氧原子的吸收要比碳原子的小得多，可用于對活體生物的研究。
圖2、基于XUV的時間分辨ARPES裝置。插圖（右上）顯示了近紅外（NIR）光通過氪氣產生高次諧波（HHG）以產生極紫外（XUV）光的實驗布局[Nature Communications, 06 Aug 2019, 10(1):3535]
極紫外波段的波長范圍大致在10 - 120 nm，該波段恰好是高次諧波可以有效產生的波段，因此高次諧波的另一個重要用途即產生高功率的極紫外光源。大部分物理和化學過程在本質上都是原子和分子反應過程，比如臭氧層空洞的形成、霧霾的形成、燃燒過程等等。在凝聚態(tài)物理方面，以ARPES能譜測量為例，一束極紫外光照射到樣品上，樣品表面的電子被極紫外光激發(fā)至連續(xù)態(tài)，光電子動能和發(fā)射角度則包含樣品的能帶結構信息。帶有角度分辨功能的電子分析器接收到輻射出的這些光電子，從而得到樣品價帶附近的能帶結構。高次諧波是一種非常適合用于表面電子結構動力學研究的光源，它可以在可以忍受的電子能譜分辨率的條件下，同時獲得一定的時間分辨率信息[Nature, 2011, 471: 490–493.]。在表面光化學方面，Bauer等人[Phys. Rev. Lett., 2001, 87(2): 025501.]還用氣體高次諧波研究了吸附在Pt(111)表面的氧分子在光激發(fā)后的超快（瞬態(tài)）變化過程，這對于表面催化過程的研究非常重要。飛秒氣體高次諧波還可用于研究固體內殼層電子動力學[Phys. Rev. Lett., 2003, 91(1): 017401.]、稠密激光等離子體產生與演化過程測量[Phys. Rev. Lett., 2005, 95(02): 025001.]等。
近些年，隨著高重頻高平均功率飛秒激光系統(tǒng)的發(fā)展，激光系統(tǒng)的平均功率可達到千瓦水平，產生的極紫外高次諧波光源可達到近毫瓦水平（圖3），進一步拓展寬帶極紫外光源的應用，使得高次諧波光源成為一種非常有應用潛力的光源，不僅在原子分子和凝聚態(tài)物理等基礎科學領域，目前更是在往半導體檢測等應用領域拓展。
圖3、高重頻高平均功率極紫外光源[ Vol. 3, No. 11 / November 2016 / Optica1167；Ultrafast Science Volume 2022, Article ID 9823783]
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